Tepelný stroj

Z Multimediaexpo.cz

(Rozdíly mezi verzemi)

Verze z 14. 8. 2022, 14:50

Informace uvedené v tomto článku je potřeba ověřit.
Prosíme, pomozte vylepšit tento článek doplněním věrohodných zdrojů.

Tepelný stroj je stroj, který pracuje na základě prvního termodynamického zákona, podle něhož je možné vzájemně přeměnit teplo na vnitřní energii anebo práci. Tepelný stroj musí zároveň respektovat druhý termodynamický zákon, podle kterého není možné vykonávat přeměnu energií úplně.

Obsah

1 Rozdělení tepelných strojů
2 Pracovní cykly tepelných strojů
3 Tepelný stroj v Carnotově cyklu
- 3.1 Popis stroje
- 3.2 Energetická bilance stroje

Rozdělení tepelných strojů

Tepelné stroje se dělí na

tepelné motory, ve kterých se přeměňuje teplo dodávané ze zásobníku s vyšší teplotou na práci při vzniku zůstatkového tepla, které je potřeba dovést do zásobníku s nižší teplotou. Pracovní cyklus takového stroje v p-V diagramu probíhá ve směru hodinových ručiček.
chladicí stroje nebo tepelná čerpadla, ve kterých se spotřebovává přivedená mechanická práce na přenos tepla ze zásobníku s nižší teplotou do zásobníku s vyšší teplotou. Pracovní cyklus takového stroje v p-V diagramu probíhá proti směru hodinových ručiček.

Pracovní cykly tepelných strojů

Pracovní cyklus tepelného stroje (tepelný oběh) je série postupných změn stavu pracovní látky, které začínají a končí ve stejném stavu. Existuje více modelových pracovních cyklů tepelného stroje, speciální postavení mezi nimi má Carnotův cyklus. Pro teoretické výpočty technických aplikací se používají i jiné modely tepelných cyklů. V oblasti pístových spalovacích motorů se pracuje s:

V oblasti plynových turbín se pracuje s:

Tepelný stroj v Carnotově cyklu

Znázornění Carnotova cyklu v p-V diagramu. Plocha ohraničená křivkami je rovna práci, kterou stroj vykonal při jednom cyklu.

Tepelný stroj pracující v Carnotově cyklu je takzvaný ideální stroj, není možné ho sestrojit tak, aby jeho reálná účinnost byla taková, jaká je teoretická účinnost. Carnotův cyklus (resp. jeho realizace – tepelný stroj) slouží jako důkaz toho, že ani ideální tepelný stroj nemůže dosáhnout 100% účinnosti, ale vždy jen nižší. Nevyhnutelnou podmínkou toho, aby byl probíhající cyklus Carnotovým cyklem, je, že všechny probíhající děje jsou vratné.

Popis stroje

Nejjednodušší model tepelného stroje je uzavřený válec s pístem. Ve válci se nachází plyn. Stroj pracuje mezi dvěma dalšími tepelnými zařízeními, chladičem (\(T_1</math>) a ohřívačem (\(T_2</math>). Úlohou ohřívače je dodávat válci s pístem teplo, takže dochází k expanzi náplně – plynu. Úlohou chladiče je plyn opět ochladit tak, aby mohl začít nový cyklus, probíhá komprese.

Energetická bilance stroje

Z energetického hlediska můžeme cyklus rozdělit na čtyři děje a vypočítat jejich energetický přínos:

izotermická expanze:

\(-W_{1\to2} = RT_2 \ln(V_2/V_1)</math>

adiabatická expanze:

\(-W_{2\to3} = C_V\cdot(T_2-T_1)</math>

izotermická komprese:

\(-W_{3\to4} = RT_1 \ln(V_4/V_3)</math>

adiabatická komprese:

\(-W_{4\to1} = -C_V\cdot(T_2-T_1)</math>

Pro účinnost (\(\eta\,</math>) stroje, tedy poměr mezi teplem dodaným ohřívačem a vykonanou prací platí:

\(\eta=\frac{-W}{Q_2}=\frac{-W_{1\to2}-W_{3\to4}}{Q_2}=\frac{R(T_2-T_1)\ln(V_2/V_1)}{RT_2\ln(V_2/V_1)}</math>

a po zjednodušení:

\(\eta = \frac{T_2-T_1}{T_2}=1-T_1/T_2</math>

Ze zjednodušeného vzorce vyplývá, že kdyby měla být účinnost stroje rovna 1 (resp. 100 %), musel by mít chladič teplotu absolutní nuly (T₁ = 0 K). Absolutní nula je však nedosažitelná (viz třetí termodynamický zákon).

Náklady na energie a provoz naší encyklopedie prudce vzrostly. Potřebujeme vaši podporu... Kolik ?? To je na Vás. Náš FIO účet — 2500575897 / 2010
Informace o článku. Článek je převzat z Wikipedie, otevřené encyklopedie, do které přispívají dobrovolníci z celého světa. Tento text je dostupný za podmínek Creative Commons 3.0 Unported – creativecommons.org. Originální článek na české Wikipedii

@@ Řádka 19: / Řádka 19: @@
 Nevyhnutelnou podmínkou toho, aby byl probíhající cyklus Carnotovým cyklem, je, že všechny probíhající děje jsou vratné.
 === Popis stroje ===
-Nejjednodušší model tepelného stroje je uzavřený válec s pístem. Ve válci se nachází [[plyn]]. Stroj pracuje mezi dvěma dalšími tepelnými zařízeními, [[chladič]]em (<math>T_1</math>) a [[ohřívač]]em (<math>T_2</math>).
+Nejjednodušší model tepelného stroje je uzavřený válec s pístem. Ve válci se nachází [[plyn]]. Stroj pracuje mezi dvěma dalšími tepelnými zařízeními, [[chladič]]em (<big>\(T_1</math>) a [[ohřívač]]em (<big>\(T_2</math>).
 Úlohou ohřívače je dodávat válci s pístem [[teplo]], takže dochází k expanzi náplně – plynu. Úlohou chladiče je plyn opět ochladit tak, aby mohl začít nový cyklus, probíhá komprese.
 === Energetická bilance stroje ===
 Z energetického hlediska můžeme cyklus rozdělit na čtyři děje a vypočítat jejich energetický přínos:
 * izotermická expanze:
-: <math>-W_{1\to2} = RT_2 \ln(V_2/V_1)</math>
+: <big>\(-W_{1\to2} = RT_2 \ln(V_2/V_1)</math>
 * adiabatická expanze:
-: <math>-W_{2\to3} = C_V\cdot(T_2-T_1)</math>
+: <big>\(-W_{2\to3} = C_V\cdot(T_2-T_1)</math>
 * izotermická komprese:
-: <math>-W_{3\to4} = RT_1 \ln(V_4/V_3)</math>
+: <big>\(-W_{3\to4} = RT_1 \ln(V_4/V_3)</math>
 * adiabatická komprese:
-: <math>-W_{4\to1} = -C_V\cdot(T_2-T_1)</math>
+: <big>\(-W_{4\to1} = -C_V\cdot(T_2-T_1)</math>
-Pro [[účinnost (fyzika)|účinnost]] (<math>\eta\,</math>) stroje, tedy poměr mezi teplem dodaným ohřívačem a vykonanou prací platí:
+Pro [[účinnost (fyzika)|účinnost]] (<big>\(\eta\,</math>) stroje, tedy poměr mezi teplem dodaným ohřívačem a vykonanou prací platí:
-: <math>\eta=\frac{-W}{Q_2}=\frac{-W_{1\to2}-W_{3\to4}}{Q_2}=\frac{R(T_2-T_1)\ln(V_2/V_1)}{RT_2\ln(V_2/V_1)}</math>
+: <big>\(\eta=\frac{-W}{Q_2}=\frac{-W_{1\to2}-W_{3\to4}}{Q_2}=\frac{R(T_2-T_1)\ln(V_2/V_1)}{RT_2\ln(V_2/V_1)}</math>
 a po zjednodušení:
-: <math>\eta = \frac{T_2-T_1}{T_2}=1-T_1/T_2</math>
+: <big>\(\eta = \frac{T_2-T_1}{T_2}=1-T_1/T_2</math>
 Ze zjednodušeného vzorce vyplývá, že kdyby měla být účinnost stroje rovna 1 (resp. 100 %), musel by mít chladič teplotu [[Absolutní nula|absolutní nuly]] (T<sub>1</sub>&nbsp;=&nbsp;0&nbsp;[[Kelvin|K]]). Absolutní nula je však nedosažitelná (viz [[třetí termodynamický zákon]]).