Fresnelovy rovnice

Z Multimediaexpo.cz

(Rozdíly mezi verzemi)

Aktuální verze z 14. 8. 2022, 14:51

Tento článek potřebuje úpravy. Můžete Multimediaexpo.cz pomoci tím, že ho vylepšíte.
Jak by měly články vypadat, popisují stránky Vzhled a styl a Encyklopedický styl.

Informace uvedené v tomto článku je potřeba ověřit.
Prosíme, pomozte vylepšit tento článek doplněním věrohodných zdrojů.

Fresnelovy rovnice (případně Fresnelovy vzorce) udávají intenzitu odraženého a lomeného světla.

Pokud nedochází k úplnému odrazu, určitá část nepolarizovaného světla se od optického prostředí (vody, skla, atd.) odráží, zatímco zbývající část do prostředí vstupuje a lomí se.

Hodnoty koeficientů odrazu záleží na polarizaci dopadajícího světla. Rozlišujeme polarizaci s a p. Při s polarizaci je vektor elektrické intenzity dopadajícího světla kolmý na rovinu dopadu, v případě p polarizace je naopak součástí této roviny. Rovinou dopadu nazýváme rovinu, která obsahuje všechny tři paprsky (dopadající, lomený a odražený).

Zajímavostí p polarizace je skutečnost, že při určitém úhlu, Brewsterově úhlu, se všechno světlo lomí, intenzita odraženého svazku je v tomto případě nulová.

Nechť jsou indexy lomu prostředí \(n_1, n_2\) (světlo vstupuje prostředím o indexu \(n_1\)). Dále označme postupně \(\theta_i, \theta_r,\theta_t\) úhel dopadu, odrazu a lomu. Pak pro koeficienty odrazu (reflexe) \(R_s, R_p\) platí:

\(R_s = \left[\frac{n_1\cos(\theta_i)-n_2\cos(\theta_t)}{n_1\cos(\theta_i)+n_2\cos(\theta_t)}\right]^2=\left[\frac{n_1\cos(\theta_i)-n_2\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}}{n_1\cos(\theta_i)+n_2\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}}\right]^2\)

\(R_p = \left[\frac{n_1\cos(\theta_t)-n_2\cos(\theta_i)}{n_1\cos(\theta_t)+n_2\cos(\theta_i)}\right]^2=\left[\frac{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}-n_2\cos(\theta_i)}{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}+n_2\cos(\theta_i)}\right]^2\)

Koeficienty udávají poměr intenzity odraženého a dopadajícího svazku. Pokud nás naopak zajímá, kolik světla prošlo, tedy koeficient \(T\) (transmise), pak jej určíme jako \(T=1-R\) pro každou z polarizací.

Pokud na rozhraní navíc dopadá světlo ideálně nepolarizované, tak celkový reflexní koeficient může být určen jako

\(R = \frac{R_s+R_p}{2}\)

Speciálním případem je pak situace kdy světlo dopadá na rozhraní kolmo, tedy v případech, kdy všechny úhly \(\theta_i, \theta_r,\theta_t\) jsou nulové. Fresnelovy rovnice pak nezávisí na polarizaci a nabývají tvaru.

\(R_p = \left[\frac{n_1-n_2}{n_1+n_2}\right]^2 = R_s = R \)

S využitím předchozího výrazu pro nepolarizované světlo.

Náklady na energie a provoz naší encyklopedie prudce vzrostly. Potřebujeme vaši podporu... Kolik ?? To je na Vás. Náš FIO účet — 2500575897 / 2010
Informace o článku. Článek je převzat z Wikipedie, otevřené encyklopedie, do které přispívají dobrovolníci z celého světa. Tento text je dostupný za podmínek Creative Commons 3.0 Unported – creativecommons.org. Originální článek na české Wikipedii

@@ Řádka 10: / Řádka 10: @@
 Zajímavostí p polarizace je skutečnost, že při určitém úhlu, [[Brewsterův úhel|Brewsterově úhlu]], se všechno světlo lomí, intenzita odraženého svazku je v tomto případě nulová.
-Nechť jsou [[index lomu|indexy lomu]] prostředí <big>\(n_1, n_2</math> (světlo vstupuje prostředím o indexu <big>\(n_1</math>). Dále označme postupně <big>\(\theta_i, \theta_r,\theta_t</math> úhel dopadu, odrazu a lomu. Pak pro koeficienty odrazu (reflexe) <big>\(R_s, R_p</math> platí:
+Nechť jsou [[index lomu|indexy lomu]] prostředí <big>\(n_1, n_2\)</big> (světlo vstupuje prostředím o indexu <big>\(n_1\)</big>). Dále označme postupně <big>\(\theta_i, \theta_r,\theta_t\)</big> úhel dopadu, odrazu a lomu. Pak pro koeficienty odrazu (reflexe) <big>\(R_s, R_p\)</big> platí:
-: <big>\(R_s = \left[\frac{n_1\cos(\theta_i)-n_2\cos(\theta_t)}{n_1\cos(\theta_i)+n_2\cos(\theta_t)}\right]^2=\left[\frac{n_1\cos(\theta_i)-n_2\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}}{n_1\cos(\theta_i)+n_2\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}}\right]^2</math>
+: <big>\(R_s = \left[\frac{n_1\cos(\theta_i)-n_2\cos(\theta_t)}{n_1\cos(\theta_i)+n_2\cos(\theta_t)}\right]^2=\left[\frac{n_1\cos(\theta_i)-n_2\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}}{n_1\cos(\theta_i)+n_2\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}}\right]^2\)</big>
-: <big>\(R_p = \left[\frac{n_1\cos(\theta_t)-n_2\cos(\theta_i)}{n_1\cos(\theta_t)+n_2\cos(\theta_i)}\right]^2=\left[\frac{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}-n_2\cos(\theta_i)}{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}+n_2\cos(\theta_i)}\right]^2</math>
+: <big>\(R_p = \left[\frac{n_1\cos(\theta_t)-n_2\cos(\theta_i)}{n_1\cos(\theta_t)+n_2\cos(\theta_i)}\right]^2=\left[\frac{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}-n_2\cos(\theta_i)}{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}+n_2\cos(\theta_i)}\right]^2\)</big>
-Koeficienty udávají poměr intenzity odraženého a dopadajícího svazku. Pokud nás naopak zajímá, kolik světla prošlo, tedy koeficient <big>\(T</math> (transmise), pak jej určíme jako <big>\(T=1-R</math> pro každou z polarizací.
+Koeficienty udávají poměr intenzity odraženého a dopadajícího svazku. Pokud nás naopak zajímá, kolik světla prošlo, tedy koeficient <big>\(T\)</big> (transmise), pak jej určíme jako <big>\(T=1-R\)</big> pro každou z polarizací.
 Pokud na rozhraní navíc dopadá světlo ideálně nepolarizované, tak celkový reflexní koeficient může být určen jako
-: <big>\(R = \frac{R_s+R_p}{2}</math>
+: <big>\(R = \frac{R_s+R_p}{2}\)</big>
-Speciálním případem je pak situace kdy světlo dopadá na rozhraní kolmo, tedy v případech, kdy všechny úhly <big>\(\theta_i, \theta_r,\theta_t</math> jsou nulové. Fresnelovy rovnice pak nezávisí na polarizaci a nabývají tvaru.
+Speciálním případem je pak situace kdy světlo dopadá na rozhraní kolmo, tedy v případech, kdy všechny úhly <big>\(\theta_i, \theta_r,\theta_t\)</big> jsou nulové. Fresnelovy rovnice pak nezávisí na polarizaci a nabývají tvaru.
-: <big>\(R_p = \left[\frac{n_1-n_2}{n_1+n_2}\right]^2 = R_s = R </math>
+: <big>\(R_p = \left[\frac{n_1-n_2}{n_1+n_2}\right]^2 = R_s = R \)</big>
 S využitím předchozího výrazu pro nepolarizované světlo.